作者以熔解热L(绝对)熔解温度T1和恒压下比热容Cp之间的一个关系式为基础，这个关系式他在以前通过基本的分子论考察已经推导出来，它近似地由公式L=0.382CpT1来表达。这个公式在粗略的近似下证明对于元素以及化合物都是有效的。又指出了若干物质(硫、磷)，即使是近似地，这个公式也不成立。顺便应该指出，此关系式和其常数的数值可以推广到固体的聚集态，这是对应态定律的一个推论。最后，作者通过分子论考察(这里将不重述)得到如下的见解，即如果人们把简单固体的原子看做是线性谐振子，人们就得到理论和经验的最佳符合。
2、《评卡尔·弗雷德里克·斯洛特的“从一个热力学方程得出的结论”》：
从人们熟悉的方程（dQ/dv）T=T·（dp/dT）v得出了有关物体在热力学温度零度附近时的行为的若干结论，这是在这个完全没有说明的假设的条件下作出的，这个假设是：（dQ/dv）T在T值为无限小时有有限值。
3、《评埃米尔·马蒂亚斯的“直线等分线常数a和对应状态定律”》：
如果人们用y指一种液体及其饱和蒸汽的密度的函数，它线性地依赖于温度，那么，关系式y=△[1+a(1+m)]成立，其中△指临界密度，m指温度，并以临界温度为单位，a指一个常数。如果对应态定律被严格满足，a必定是一个普适常数。根据有关37种物质的实验数据已证明情况并非如此。而对于大多数已被考查的物质a只稍稍偏离于1，而对于难以液化的气体，这个量取的值小得多，对于氢这个值为0.236。作者现在发现，即使量 b=a/√Θ（Θ=绝对临界温度）也不是一个普适常数，然而它对于一些具有类似化学组成的物质具有几乎相同的值；他提议将物质分为“系(具有几乎相同的b的物质)”和“群(具有近似地相等的a的物质)”。
4、《评马克斯·普朗克的“论克劳修斯的不可逆循环定理并论熵的增加”》（注：两位大人物的著作，首先在学术上支持爱因斯坦的学术界名人就是马克斯·普朗克，当然，此时普朗克尚未注意到爱因斯坦，不过为时不远了）：
在回答奥尔先生对作者（注：普朗克）关于热力学基本定律的处理提出的若干反对意见时，作者说明了他使用“可逆”和“不可逆”这两个词时意思同克劳修斯相同。他否认他是以不同于他定义上述概念的方式使用它们的。作者承认，除非人们要使用气体的(分子)运动论，否则人们就不能谈论一种混乱地运动的气体的任何小部分的温度和密度以及它们的熵。最后，他发现奥尔先生提出的论证路线原则上同开尔文勋爵提出的相同，并且其中包含了循环论证。
5、《评埃德加·贝金汉姆的“论热力学研究中面临的某些困难”》：
作者从讨论奥尔先生的一篇论文开始并表示他同意该文所包含的批判考察的结果。此外，他表示相信，如果没有进一步的假设，不可能——像开尔文勋爵表述的那样——从第二定律推导出克劳修斯不等式∫dQ/T<0。这篇论文也包含对奥尔先生的论文的若干批判性评述。
6、《评保罗·朗之万的“关于运动论的一个基础性公式”》（注：法国物理学家保罗·朗之万又是一位大佬，爱因斯坦后来的好友）：
作者报道说，假设在分子和作用于分子的外力之间有任意的作用定律，他已经用麦克斯韦-基尔霍夫方法严格地解决了两种气体的扩散问题，这里他只需要一种图解积分。在分子是一些只能有无限小变形的弹性球，并且外力并不作用在分子上的情况下，关于一种气体(分子质量m1)，扩散到另一种分子(分子质量m)，作者得到： D=3/{16σ2M√[(πhm·m1）/（m+m1）]}
这里D指扩散常数，σ指两种不同的分子的半径之和，M是每单位容积分子“m”的数目，h是一个分子的平动能量的平均值的倒数的3/4。玻尔兹曼运用克劳修斯的近似方法发现： D=2/{3σ2M√[πh（m+m1）]}
当m和m1很不同时，这两个公式差别特别大。文章进一步报道说，在常压下当两个不同的分子以反比于分子中心间距离的n+1次幂的力彼此排斥，那么扩散系数就像T3/2+2/n那样变化。作者又应用这个理论到气体中电荷位置的变化。他发现，关于带电粒子施加在中性分子上的极化力的假设不足以说明它们的小迁移率，但是在干燥空气中并在正常温度下，人们必须赋予负离子的直径为赋予中性分子的2倍，赋予正离子的直径为赋予中性分子的3倍。对于火焰，作者发现，从经验结果可以得出结论，负电荷载体的质量比正电荷载体小1000倍，而后者的质量等于氢原子的质量；因此，前者相当于阴极射线，后果相当于极隧射线。
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